Солодов А В

Федеральне державне унітарне підприємство «Московський радіотехнічний інститут Російської Академії наук» Варшавське шосе, 132, м Москва, 117519, Росія тел 315-62-42, e-mail: avs56@nmru

Анотація – Запропоновано теоретичний розвиток моделі накопичення пошкоджень для пояснення спостережуваних ефектів пошкодження інтегральних мікросхем (ІМС) поліімпульсним радиоизлучением Отримані аналітичні вираження ймовірності та енергії пошкодження приладу від частоти повторення радіоімпульсів

I                                       Введення

Результати експериментів [1, 2] показують, що відмови напівпровідникових приладів у режимі одиночного радиоимпульса відбуваються при енергії та потужності імпульсу більших, ніж потужність і енергія одного імпульсу в поліімпульсном режимі Ефект спостерігається, і в області малих частот повторення радіоімпульсів, коли не відбувається накопичення тепла від імпульсу до імпульсу Для пояснення цього явища в роботі [2] запропоновано модель накопичення пошкоджень Вона полягає в тому, що під дією одного імпульсу з пачки відбувається локальне зміна структури, наприклад, утворення дефекту Вихід приладу з ладу відбуватиметься при досягненні деякого критичного числа дефектів Для відмови приладу, при впливі одного імпульсу, потрібно створення одного великого дефекту, при цьому для створення великого дефекту вимагається максимальна енергія

Дана робота присвячена теоретичному розвитку моделі накопичення пошкоджень і порівнянням розрахунків з експериментальними даними пошкодження ІМС під дією серії радиоимпульсов

II                                 Основна частина

Кількісною мірою ступеня деградації приладу може бути, наприклад, диференціальна провідність р Зміна параметра р відбувається тільки під час дії імпульсів перевантаження і пропорційно швидкості процесу пошкодження г (Еа) Скористаємося активационной теорією Арреніуса, в якій швидкість:

Тут пана постійна, що залежить від типу дефектів, Еа-енергія активації процесу пошкодження, до – постійна Больцмана, Е-енергія імпульсу перевантаження Температура Т (Е) може бути визначена з рішення рівняння теплопровідності і представлена ​​у вигляді:

Функція F (τ, υ) визначається геометрією області тепловиділення υ і залежить від параметрів радиоимпульса (тривалості τ, його несучої частоти), від розмірів і форми р-п переходу

Під дією серії з N імпульсів з енергією Е такий, що кТ (Е) <