В. Я Братман, Г. Г. Денисов, Ю. К. Калин, Μ. М. Офіцерів,

С. В. Самсонов, А. В. Савілов, А. Е. Федотов

Інститут прикладної фізики РАН, Нижній Новгород

У статті представлені результати теоретичних та експериментальних досліджень трьох нових перспективних різновидів мазерів на циклотронному резонансі (МНР) з помірно-релятивістськими електронними пучками. На відміну від традиційних гіротронов в цих приладах використовуються тонкі пучки електронів, осцилюючих навколо осі електродинамічної системи (конфігурація так званого гіротрона з великою орбітою), що дозволяє підвищити ступінь дискримінації паразитних поперечних мод.

Розділ 1 присвячений автогенераторах, що поєднує в собі одночасно гідності гіротрона на високій циклотронної гармоніці і мазера на циклотронному авторезонансу (МЦАР). У такому генераторі умова циклотронного резонансу виконано на одній і тій же частоті для авторезонансной моди (на першій гармоніці циклотронної частоти) і для квікрітіческой або зустрічної моди (на другій гармоніці). Завдяки ефективній зв’язку зазначених мод на синфазном електронному пучку реалізується режим їхньої спільної генерації з високим електронним ККД. У такій системі досить забезпечити зворотний зв’язок лише для моди, порушуємо на другий циклотронної гармоніці. Порушили, ця мода розсіюється в авторезонансную моду, яка, в свою чергу, також і посилюється електронним пучком. Результати теоретичного моделювання таких систем підтверджуються експериментами в довгохвильовій частині міліметрового діапазону. У розділі 2 викладені результати експериментів з гіротроном на високій циклотронної гармоніці в конфігурації гіротрона з великими електронними орбітами (ГБО). При використанні оригінальної термоемісійною електронно-оптичної системи отримана селективна генерація на третій і четвертій гармониках з високою потужністю в короткохвильовій частини міліметрового діапазону довжин хвиль. Розділ 3 присвячений гіропріборов, в яких для розширення смуги частот і зниження критичності до швидкісного розкиду часток використовується хвилевід з гвинтовою гофруванням внутрішньої поверхні. Поряд з викладом принципів таких систем представлені результати експериментальних досліджень широкосмугових гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ з широкою перебудовою частоти випромінювання.

1.                                               МЦАР-гіротрон і гіротронная версія ЛОВ – ЛЕВ

Відомі два основних підходи до збільшення частоти генерації в релятивістських Мазер на циклотронному резонансі (МЦР). Перший з них – використання великої доплерівського перетворення циклотронної частоти електронів в МЦАР [1-4], заснованому на порушення біжучої хвилі, яка розповсюджується майже уздовж ведучого магнітного поля з фазовою швидкістю, близькою до швидкості світла. Другий підхід – робота на високих гармоніках циклотронної частоти в гіротронах (різновиди МЦР, заснованої на порушенні хвиль, які поширюються майже поперек магнітного поля) або в генераторах типу “лампи зустрічній хвилі “(гіро-ЛОВ). У цьому розділі представлений прилад, який є гібридом МЦАР на основному циклотронному резонансі і гіротрона (або гіро- ЛОВ) на високій гармоніці [5]. Його принцип дії заснований на тому факті, що пучок електронів, синфазно осцилюючих в магнітному полі, подібно дифракційної решітці забезпечує ефективну взаємодію (зв’язок) між двома модами, порушуваними на одній і тій же частоті. У розглянутому конкретному випадку моди круглого хвилеводу ТЕЦ і ТЕ21 резонансно збуджуються пріосевой електронним пучком на першому (механізм МЦАР) і другий (механізм гіротрона або гіро-ЛОВ) циклотронних гармониках (рис. 1):

Рис. 1. Дисперсійна діаграма для випадку одночасного резонансу електронів з “авторезонаной” і “гіротронной” модами на першій і другій циклотронних гармониках відповідно.

Рис. 2. Схема МЦАР-гіротрона, заснованого на одночасному порушенні “авторезонансной” і “гіротронной” мод.

У такому генераторі (МЦАР-гіротрон або гіротронная версія ЛОВ – ЛБХ відповідно) обидві моди збуджуються одночасно в одному робочому резонаторі. У разі МЦАР- гіротрона це може бути найпростіший резонатор гіротронного типу, що представляє собою відрізок круглого хвилеводу з закритичних звуженнями на вході і виході (рис. 2), які замикають тільки квазікрітіческую “гіротронную” моду. Добротність цієї моди висока і визначається в основному тільки омічними втратами в стінках резонатора. У той же час слабке вихідна звуження практично не відображає “авторезонансную” моду. У разі гіротронной версії ЛОВ – ЛБХ електродинамічна система являє собою відрізок хвилеводу без звужень. В обох випадках забезпечується ефективна і селективна зворотний зв’язок тільки для мод, порушуваних на високих гармониках (на “гіротронной” або зустрічної хвилі). У той же час вихідна випромінювання формується тільки робочою “авторонансной” модою, яка збуджується завдяки первісної угрупованню електронного пучка полем “гіротронной” (або зустрічної) моди і забезпечує високий електронний ККД приладу.

Основною перевагою МЦАР-гіротрона [5] є забезпечення в найпростішої електродинамічної системі селективної зворотного зв’язку для хвилі, що біжить під малим кутом до осі резонатора. Таким чином, ця схема вирішує дуже важливу для МЦАР проблему селекції мод шляхом фіксації “гіротронной” модою частоти робочої “авторезонансной” моди. У ряді спеціально поставлених експериментів був детально досліджений МЦАР- гіротрон в конфігурації, аналогічної описаної в роботі [6], де вперше реалізований МЦАР з високим ККД. Єдиною відмінністю в порівнянні з роботою [6] була модифікація вихідний частини робочого резонатора: замість вихідного бреггівського рефлектора використовувався резонатор гіротронного типу (рис. 2) з невеликим вихідним звуженням. Чисельні розрахунки продемонстрували можливість досягнення режимів з досить ефективним збудженням “авторезонансной” моди [5]. У цих режимах мала (менше 1%) частка потужності електронного пучка споживається на збудження власне “гіротронной” моди. У той же час ККД, відповідний енергообміну електронів з “авторезонансной” модою, може досягати 40-60%. Облік “реалістичного” швидкісного розкиду знижує ККД до 20-30%. Теоретичні розрахунки були підтверджені в першому експерименті з реалізації МЦАР-гіротрона [5], в якому було отримано випромінювання з частотою 40 + 1 ГГц і структурою, відповідної “авторезонансной” моді ТЕЦ. Максимальна вихідна потужність була отримана при величині магнітного поля 1,10-1,13 Т та електронному питч-факторі близько одиниці. Виміряні величини прискорюючої напруги електронного пучка, струму, а також вихідної потужності склали 460 кВ, 60 А і 6 МВт, що відповідало електронного ККД 22%. В експерименті [7] досліджений МЦАР-гіротрон з відкритим (на виході) резонатором гіротронного типу. Така схема допускала висновок потужності не тільки на “авторезонансной”, але також і на “гіротронной” моді. Відповідно, при зміні параметрів системи спостерігався плавний перехід від режиму гіротрона на другий циклотронної гармоніці до режиму МЦАР-гіротрона. Ці режими різнилися між собою як ефективністю взаємодії (вихідною потужністю), так і поперечної структурою вихідного випромінювання. У режимі гіротрона вихідний випромінювання було представлено головним чином “гіротроой” модою ТЕгь а електронний ККД був дуже низьким (кілька відсотків). Навпаки, в режимі МЦАР-гіротрона ККД був настільки ж високий, як і в першому експерименті, а структура вихідного випромінювання була близька до структури “авторезонансной” моди ТЕЦ.

У гіротронной версії ЛОВ – ЛБХ зворотний зв’язок для “авторезонансной” моди забезпечується збудженням зустрічній хвилі на високій циклотронної гармоніці [8]. Такий прилад поєднує в собі високий (Порівняно з найпростішими схемами гіро-ЛОВ) ККД з можливістю широкосмугового перебудови частоти. Однак його реалізація в гладкому циліндричному хвилеводі ускладнюється проблемою селективного збудження зустрічній хвилі на високій циклотронної гармоніці. Перш за все необхідно уникнути її конкуренції з зустрічною хвилею, порушуємо на першій гармоніці, що може бути досягнуто, зокрема, за рахунок використання відрізняється від гладкого хвилеводу електродинамічної системи, що забезпечує сприятливі дисперсійні характеристики конкуруючих мод. Можливим варіантом такої системи є волновод з гвинтовою гофруванням внутрішніх стінок, описаний більш детально в розд. 3. Для такої системи розрахунки пророкують досягнення електронного ККД більше 20% в смузі перебудови частоти 5-7%. В експерименті з гіротронной версією ЛОВ – ЛБХ [9], який підтвердив теоретичні розрахунки, використовувався той же електронний пучок, що і в експериментах з МЦАР-гіротроном. Була досягнута потужність вихідного випромінювання 3,4 МВт, що відповідає рекордному в порівнянні з гіро-ЛОВ ККД 20%. Перебудова частоти в діапазоні 31,5-34,5 ГГц забезпечувалася зміною величини провідного магнітного поля від 1,05 до 1,20 Т. В деяких режимах спостерігалася генерація НВЧ-імпульсів з двома піками, яким відповідали частоти випромінювання, що відрізняються на 1,5 ГГц. Така швидка (протягом приблизно 10 нс) перебудова частоти пояснюється, мабуть, зміною прискорює напруги протягом імпульсу струму. [6]а також на третій, четвертій і п’ятій гармониках – 600, 200 і 120 кВт, відповідно, на хвилях 6,1, 4,8 і 4,0 мм. Робоче магнітне поле складало на першій гармоніці 1,2 Т і на п’ятій гармоніці 0,8 Т.

Результати короткоімпульсних експериментів використані для розробки Длінноімпульсний ГБО з термоемісійною електронно-оптичною системою, призначеного для роботи на третій, четвертій і п’ятій гармониках на більш коротких хвилях 2,6, 2,3 і 2,0 мм. В якості робітників у цьому експерименті були обрані моди Тез2, ТІ42 і ТІ52 з більш високим, ніж в попередніх експериментах, радіальним індексом 2. Перехід на ці моди дозволив збільшити діаметр резонатора і знизити омические втрати в його стінках.

Для формування електронного пучка була розроблена двосекційна Електроннооптична система [13]. У першій її секції формується тонкий електронний пучок, у другій секції при проході через неадіабатичних мінливий магнітне поле кикера електронам повідомляється поперечна (осциляторний) швидкість. При звичайній для термокатодом щільності емісії 5 А / см2 використовувалася висока ступінь компресії пучка – більш ніж в 1000 разів. Для досягнення такої компресії без внесення великого розкиду поперечних швидкостей частинок в області перед кикером була поміщена система соленоїдів, що забезпечує паралельність електронних траєкторій лініях провідного магнітного поля. В результаті був сформований прямолінійний пучок з енергією 250 кеВ, струмом 10-15 А, діаметром 0,6 мм. Після розгойдування в кікер електрони обертаються навколо осі резонатора з малим відхиленням провідних центрів від осі системи і максимальним питч-фактором 1,2-1,5 в резонансному магнітному полі порядку 2,0 Т.

Рис. 3. Електронно-оптична система ГБО

Рис. 4. Залежності від поздовжньої координати розподілів магнітних полів на осі ГБО і пітактора частинки, інжектіруемого по осі системи.

Магнітне поле на катоді розглянутої електронної гармати становить малу величину близько 1,5 мТ, що відповідає занадто великим ларморовской кроці 8 м, що вимагає неприйнятно велику довжину при спробі реалізувати адіабатичну компресію пучка. Для подолання цієї труднощі електронно-оптична система сконструйована таким чином, що поблизу катода електронні траєкторії визначаються електростатичним полем електродів пірсовского типу та полем просторового заряду. Система соленоїдів забезпечує узгодження силових ліній магнітного поля з траєкторіями частинок. Після входу електронів в область достатньо сильного магнітного поля діаметр пучка зменшується до потрібного значення за рахунок адіабатичній компресії (рис. 3). Кікер розташовується на початку області адіабатичній компресії, де величина магнітного поля відносно мала – близько 0,5 Т (рис. 4). Кікер оптимізований таким чином, щоб повідомляти частинкам необхідний питч-фактор з мінімальним зміщенням провідних центрів електронів від осі хвилеводу і мінімальної чутливістю до позиційного розкиду. Чисельні розрахунки для робочих параметрів дають значення розкиду поперечних швидкостей = 7%, яке задовільно для ефективного збудження циклотронних гармонік з номерами s = 3-5. При цьому кікер може працювати в широкому (більше 50%) діапазоні значень провідного магнітного поля.

У Длінноімпульсний експерименті з ГБО [14] використовувався традиційний осесиметричних гіротронний резонатор, що складається з вхідного закритичного звуження, циліндричної частини (діаметр 6,7 мм, довжина 22 мм) і вихідного розширення. Вийшло з резонатора СВЧ-випромінювання проходило по хвилеводу діаметром 20 мм і поглиналося калориметром (рис. 5). В експерименті отримана стабільна селективна генерація робочих мод ТІ42 і ТЕз2 при магнітних полях 1,67-1,75 Т і 1,92-1,99 Т відповідно. Селективне збудження цих мод підтверджувалося вимірами як довжини хвилі вихідного випромінювання, так і його поперечної структури (рис. 6, 7). Робочий струм гіротрона / <10 А, а також питч-фактор електронів, обмежувалися через небезпеку порушення паразитних мод, а також через виникнення нестабильностей пучка. Максимальні значення ККД (4,0% для моди ТІ42 і 4,8% для моди Тез2) Досягнуті при токах 4-6 А. Максимум потужності вихідного випромінювання (близько 100 кВт) спостерігався для обох мод при ККД 3,5%. В експерименті не вдалося селективно порушити моду ТІ52.

Рис. 5. Схема ГБО: катод (1), анод (2), додаткові соленоїди (3), кікер (4), основний соленоїд (5), резонатор (б), колектор (7) і вихідне вікно (8).

Стабільна селективна генерація моди ТІ42 на 4-й циклотронної гармоніці зберігалася і при значному зниженні енергії електронів аж до 130 кеВ. Розрахунки та спеціальні експерименти показали можливість подальшого зменшення енергії частинок аж до типових для гіротронов значень 50-80 кеВ.

3. гіропріборов з гвинтовою гофруванням внутрішньої поверхні робочого хвилеводу

Гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ є відомими широкосмуговими різновидами приладів гіротронного типу [15-23]. Завдяки тому що робочі хвилі в цих приладах володіють великою груповою швидкістю, гіро-ЛБХ може забезпечувати широку миттєву смугу підсилення, а гіро-ЛОВ дозволяє отримати плавну широкополосную перебудову частоти генерації при зміні поздовжнього магнітного поля або енергії електронів. Важливо відзначити, що в більшості таких приладів як електродинамічної системи використовуються циліндричні хвилеводи, в яких хвиля з великою груповою швидкістю неминуче має велике поздовжнє хвильове число. Тому ці прилади мають дуже важливий недолік: вони істотно більш чутливі до швидкісного розкиду часток, ніж гіротрони і гіроклістрони. Як показано в [24], найбільш сприятливою для гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ дисперсією володіє хвиля, що має досить велику і постійну групову швидкість в області близьких до нуля поздовжніх хвильових чисел. Подібна дисперсія для циркулярно-поляризованих хвиль може бути реалізована в надрозмірні металевому хвилеводі зі спеціальною (гвинтовий) гофруванням його внутрішньої поверхні.

Бажану зміну дисперсії досягається, коли гвинтова гофрування

пов’язує дві парціальні циркулярно-поляризовані хвилі гладкого хвилеводу з радіусом г0, А саме, квазікрітіческую моду (А) з малим поздовжнім хвильовим числом, hA«K, де к = ω / с, і біжить хвилю (В) з великим поздовжнім хвильовим числом, hB ~ К.

Для взаємного резонансного розсіювання поздовжні хвильові числа і азимутальні індекси цих мод тА, Тв повинні задовольняти брегговскіх умовам

Тут тз икз = 2n / d – азимутальное і поздовжнє хвильові числа гофрування, d – її період. Резонансної зв’язку мод відповідає перетин їх дисперсійних кривих, точніше кажучи, для розглянутої ситуації відповідне перетин виникає для дисперсійних кривих, відповідних моді А і першої просторової гармоніці моди В (рис. 8, а). У ряді експериментів з гіротронамі подібна гофрування стінок резонатора використовувалася для зменшення добротності робочої моди і відповідного підвищення стартового і робочого струмів генераторів [25].

Якщо амплітуда гофрування I мала в порівнянні з довжиною хвилі, то структура поля і дисперсійні характеристики власних мод W ± і W \ хвилеводу з гвинтовою гофруванням можуть бути знайдені методом обурення [26]. При відповідному виборі параметрів гофрування хвиля W \ володіє необхідною дисперсією (рис. 8, а). Розрахунки показують, що оптимальна глибина гофрування виявляється на кордоні застосовності методу обурення, що робить необхідним використання також більш точних чисельних методів. Теоретичний аналіз [27] підтверджує привабливі риси, що забезпечуються використанням хвилеводу з гвинтовою гофруванням для гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ, і демонструє важливі переваги “гвинтових” приладів в порівнянні з “гладкими” в критичності до швидкісного розкиду, робочій смузі частот і стабільності до паразитного самозбудження.

Перші експерименти з “гвинтовими” гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ [28, 14] підтвердили основні теоретичні висновки. У всіх цих експериментах для підвищення селективності збудження робочої моди (як і для приладів, описаних в розд. 1 і 2) використовувався тонкий пучок електронів, які вчиняють циклотронне обертання навколо осі системи. Такий пучок може порушувати лише попутно обертові моди круглого хвилеводу з азимутним індексом т, рівним номеру циклотронної гармоніки s. Використовувалося взаємодія пучка з хвилею на другий циклотронної гармоніці. При цьому квазікрітіческой парціальної модою А була мода ΤΕ2ι. Ця мода пов’язувалася на трехзаходной гофруванням з біжить (вперед – для ЛЕВ і назад – для ЛОВ) модою ТЕП (парціальна мода В на рис. 8) зустрічного обертання. Для частот нижче критичної частоти моди ΤΕ2ι власна робоча хвиля W \ повністю трансформувалася в моду ТЕІ на кінцях хвилеводу з плавно нараающей / спадної амплітудою гофрування, що істотно спрощувало введення / висновок СВЧ- потужності.

Рис. 8. Дисперсійні діаграми гіро-ЛБХ (а) і гіро-ЛОВ (б) з гвинтовими хвилеводами.

У спільному експерименті ІПФ РАН і Стратклайдского університету (Глазго, Великобританія), виконаному в Глазго, для гіро-ЛБХ 3-сантиметрового діапазону довжин хвиль при використанні взривоеміссіонного інжектора електронного пучка з енергією частинок 185 кеВ, струмом 20 А і тривалістю близько 150 нс була продемонстрована миттєва смуга частот 21% з максимальною вихідною потужністю 1,1 МВт і електронним ККД 29% [20].

В Інституті прикладної фізики РАН були досліджені гіро-ЛБХ і гіро-ЛОВ 8-міллетрового діапазону зі взривоеміссіонним інжектором. На фіксованій частоті

36,5     ГГц (джерело вхідної потужності – магнетрон – НЕ перебудовувався за частотою) гіро- ЛБХ з пучком 290 кеВ / 36 А / 20 нс, що працювала на другій гармоніці гірочастоти, забезпечувала вихідну потужність 2,8 МВт, відповідну коефіцієнту підсилення 33 дБ і ККД 27% [14]. Для перемикання режиму роботи з ЛЕВ на ЛОВ достатньо було змінити напрямок провідного магнітного поля. При цьому електрони разом із синхронною квазікрітіческой модою змінюють напрямок обертання. Відповідно, на тій же гвинтовий гофруванням квазікрітіческая мода розсіюється в хвилю, що біжить не вперед, а назад, яка забезпечує внутрішню зворотний зв’язок і генерацію в режимі ЛОВ (рис. 8, б). У гіро-ЛОВ була отримана смуга плавної перебудови частоти близько 15% з максимальною вихідною потужністю 1,1 МВт і електронним ККД близько 10% [14].

Спираючись на ці експерименти і розвинену теорію, розроблена і досліджена більш приваблива для додатків гіро-ЛБХ 8-міліметрового діапазону з відносно довгим імпульсом і слаборелятівістскім пучком, формованим гарматою з термоемісійним катодом. Цей підсилювач розрахований на використання імпульсного магнітного поля з індукцією 0,7 Т та електронного пучка з наступними максимальними параметрами: енергією 80 кеВ, струмом 20 А, пітч-фактором 1,2 і тривалістю імпульсу близько Юмкс. Згідно з розрахунками в такий гіро-ЛБХ на другий циклотронної гармоніці на частоті 35 ГГц можливе досягнення електронного ККД до 35% при коефіцієнті посилення в режимі насичення 30 дБ і миттєвої смузі частот по половинному рівню потужності близько 15% при використанні електронного пучка з 30% -ним розкидом поперечних швидкостей.

В експерименті досліджувалися два типи електронно-оптичних систем формування пріосевой електронного пучка [29]. У першій системі в результаті сильної електростатичної і магнітної компресії спочатку формується тонкий прямолінійний пучок, який потім розгойдується до робочої поперечної швидкості в короткій неадіабатичних магнітній системі (кікер). У другій системі необхідний гвинтовий пучок формується на основі так званого Каспію, або реверсу магнітного поля. У цьому випадку (див., Наприклад, [30, 31]) частки трубчастого пучка, емітується відносно тонким паском на катоді, набувають азимутально швидкість, проходячи через область, де магнітне поле змінює свій напрямок. Далі ця азимутна швидкість збільшується в наростаючому уздовж осі магнітному полі. Експерименти і додаткові розрахунки показали, що перша система є більш критичною до струму пучка і азимутальной несиметрії системи. В результаті при використанні електронної гармати з Каспію вдається сформувати пучок з більшою величиною питч-фактора і меншим розкидом швидкостей.

При використанні електронно-оптичної системи другого типу (з Каспію магнітного поля) в “гвинтовий” гіро-ЛБХ при напрузі 50-80 кВ і струмі пучка 5-10 А отриманий електронний ККД 25-27%. Максимальна вихідна потужність 180 кВт досягнута при параметрах пучка 80 кВ та 9 А. Коефіцієнт посилення становить 30 дБ в лінійному режимі і 25 дБ в режимі насичення. При напрузі 80 кВ смуга підсилюються частот 35,3-37,0 ГГц обмежується в експерименті смугою джерела вхідного сигналу – імпульсного магнетрона з механічною перебудовою частоти (рис. 9).

Рис. 9. Залежність вихідної потужності гіро- ЛБХ від частоти при наступних параметрах: напруга 80 кВ, струм пучка 6,8 А, магнітне поле 0,69 Т, вхідна потужність 0,5 кВт.

В обговорюваному експерименті поряд з гіро- ЛБХ досліджувалася також робота гіро-ЛОВ з тим же, але більш коротким робочим волноводом (в оптимальному для ЛОВ режимі довжина хвилеводу була в 2 рази коротше). Стабільна генерація робочої хвилі з ККД від 3 до 7% спостерігалася в широкому діапазоні прискорюючих напруг (20 кВ) і струмів пучка (1-15 А). Найбільший ККД 7% був отриманий при напрузі 30 кВ і струмі 2 А. Частота генерації плавно перебудовувалася від 33 до 38 ГГц при зміні магнітного поля від 0,60 до 0,74 Т.

Розпочато експеримент з гвинтовою гіро-ЛОВ, розрахованої на роботу в безперервному режимі і призначеної для обробки матеріалів. Очікувана вихідна потужність генератора 5-10 кВт на центральній частоті 24 ГГц при смузі плавної перебудови частоти 5-10%. У цій гіро-ЛОВ для формування слаборелятівістского електронного пучка (20 кВ, 2 А) використовується магнетрона-інжекторна гармата, а магнітне поле (0,4-0,5 Т) формується соленоїдом на постійному струмі з водяним охолодженням.

Робота підтримана ЗАТ НВП “Гіком” (Нижній Новгород) і РФФД (гранти 98-02-17068, 98-02-17208, 99-02-16361, 01-02-16780).

Література

1.         Petelin Μ. I. І Radiophys. Quantum Electron. 1974. V. 17. Р. 686.

2.         Bratman        V. L., Ginzburg N. S., and Petelin M. I. // Opt. Commun. 1979. V. 30. P. 409.

3.         Bratman     V. L., Ginzburg N. S., Nusinovich G. S. et al. 11 Int. J. Electron. 1981. V. 51. P. 541.

4.         Sprangle P., Tang С. M., Serafim P. Nucl. Instr. Meth. // Phys. Res. 1986. V. A250. P. 361.

5.         Savilov A.V., Bratman V. L., Phelps A. D. R., Samsonov S. V. //Phys. Rev. E. 2000. V. 62. P. 4207.

6.         Bratman V. L., Denisov G. G., Kolchugin B. D. et al. H Phys. Rev. Lett. 1995. V. 75. P. 3102.

1.        Bratman V. L., Fedotov A. E., Kolganov N. G., Samsonov S. V., Savilov A. V. 11 IEEE Trans, on Plasma Sci. 2001. V. 29, № 4.Bratman V. L., Fedotov A. E., Savilov A. V. // IEEE Trans, on Plasma Sci. 2000. V. 28. P. 1742.

2.        Bratman V L., Fedotov A. E, Kolganov N. G., Samsonov S. V., Savilov A. V. //Phys. Rev. Lett. 2000. V. 85. P. 3424.

3.        Jory H. R. Research and Development Technical Report ECOM-01873-F, Varian Associates, Palo Alto, California, 1968.

4.        McDermott D. B., Luhmann N. C.,Kupiszewski A., and Jory H. R. //Phys. Fluids. 1983. V. 26. P. 1936.

5.        Lawson W., Destler W. W., Striffler C. D. 11 IEEE Trans. Plasma Sci. 1985. V. 13. P. 444.

6.        Bratman V. L., Kalynov Yu. K, Ofitserov Μ. M. et al. 11 IEEE Trans, on Plasma Sci. 1999. V. 27. P. 456.

7.        Bratman V. L., Denisov G. G., Kalynov Yu. K, et al. Strong Microwaves in Plasmas // Proc. of the Int. Workshop. Nizhny Novgorod, 2000 / Ed. A. G. Litvak. V. 2. P. 683.

8.        Gaponov A. V. 11 Izv. Vuzov. Radiofizika. 1959. V. 2. P. 443.

9.        Sprangle P. and Drobot A. T. 11 IEEE Trans. MTT. 1977. MTT-25. P. 528.

10.     Latham P. E. and Nusinovich G. S. 11 Phys. Plasmas. 1995. V. 2. P. 3494.

11.     Calame J. P., Garven M., Choi J. J. et al. 11 Phys. Plasmas. 1999. V. 6. P. 285.

12.     Chu K. R., Drobot A. T., Granatstein V. L. and SeftorJ. L. H IEEE Trans. Electron Devices. 1979. V. 27. P. 178.

13.     Bratman V. L., Cross A. W., Denisov G. G., He W., Phelps A. D. R., Ronald K, Samsonov S. V., Whyte C. G. and Young A. R. 11 Phys. Rev. Lett.2000. V. 84. P. 2746.

14.      Ganguly A. K. and Ahn S. 11 Int. J. Electron. 1982. V. 53. P. 641.

15.      Park G. S., Choi J. J., Park S. Y. et al. // Phys. Rev. Lett. 1995. V. 74. P. 2399.

16.     Chu K. R., Chen Η. Y., Hung C. L. et al. // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. P. 4760.

17.     Cooke S. J. and Denisov G. G. // IEEE Trans. Plasma Sci. 1998. V. 26. P. 519.

18.      Denisov G. G., Fib A. Sh., Fly agin V. A., Goldenberg A. L., Khizhnyak V. /., KuftinA. N, Malygin V. 1., Pavelyev A. B., Pavelyev V. G., Pylin A. V., Zapevalov V. E. // Digest 16th Int. Conf. Infrared Millimeter Waves, Lausanne, Switzerland, 1991; M. R. Siegrist, M. Q. Tran and T. M. Tran Eds., pM4.1, SPIE V. 1576.

19.     Katselenenbaum Z. Theory of non-regular waveguides with slowly changing parameters. Moscow: Academy of Sciences of USSR, 1961.

20.     Denisov G. G., Bratman V. /., Phelps A. D. R., and Samsonov S. V. // IEEE Trans. Plasma Sci. 1998. V. 26. P. 508.

21.     Denisov G. G., Bratman V. /., Cross A. W. et al. // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. P. 5680.

22.     Samsonov S. V., Bratman V. /., Denisov G. G., et al. // Proc. 12th Symp. on High Current electronics / G. Mesyats, B. Kovalchuk and G. Remnev Eds. Tomsk, Russia. 2000. P. 403.

23.     Rhee M. J, Destler W. W. // Phys. Fluids. 1974. V. 17. P. 1574.

Gallagher /)., Barsanti M., Scafuri F., and Armstrong C. // Digest 24th Int.Conf. IR and MM Waves / Ed. L. A. Lombardo, Monterey. USA. 1999. P. W-Dl.

Джерело: ВАКУУМНА СВЧ ЕЛЕКТРОНІКА: Збірник оглядів. – Нижній Новгород: Інститут прикладної фізики РАН, 2002. – 160 с.