Відмінності між традиційним і мікрохвильовим нагріванням можуть бути описані математично в рамках простої моделі, заснованої на рівнянні теплопровідності з розподіленим об’ємним джерелом тепла:

де зр – Питома теплоємність, р – щільність, к – коефіцієнт теплопровідності матеріалу, w – локальна щільність джерел тепла. Рівняння (1) може бути використано як основа для оцінок однорідності температури і швидкостей нагріву для різних процесів. Такі оцінки [9] підтверджують, що застосування мікрохвиль може забезпечити великі швидкості нагріву і поліпшену однорідність температури в порівнянні з традиційними методами.

Мікрохвильова обробка зразків, оточених теплоізоляцією, зазвичай проводиться в закритому резонаторі, званому також аплікатором. На низьких частотах ширина смуги частот власної моди резонатора зазвичай менше, ніж частотний інтервал між сусідніми власними модами, це означає, це збуджується єдина мода. Для отримання хорошого узгодження необхідна ретельна настройка резонатора до збігу однієї з його резонансних частот з робочою частотою мікрохвильового джерела. Резонансні частоти резонатора залежать від розмірів, форми і діелектричних властивостей поміщеного в нього зразка. Тому узгодження виявляється залежним від температури, крім того, настройка потрібна для кожного нового зразка, що розміщується в резонатор. Іншою проблемою мікрохвильової обробки з використанням одномодових резонаторів є виражена неоднорідність мікрохвильового поля в обсязі резонатора, максимуми і мінімуми якого розташовані на відстані порядку 1/4 довжини хвилі. Така неоднорідність поля ускладнює обробку зразків великого розміру і партій зразків.

У міліметровому діапазоні ширина смуги частот моди зазвичай більше, ніж частотний інтервал між сусідніми власними модами. У цьому випадку здійснюється багатомодовий режим, який характеризується одночасним збудженням цілого ряду мод. Перевагами цього режиму є відсутність строгих вимог до налаштування і можливість досягнення значно більше однорідного розподілу мікрохвильової потужності в обсязі резонатора. Багатомодовий режим допускає подальше поліпшення однорідності розподілу потужності шляхом введення рухливих металевих об’єктів в резонатор з метою так званого розмішування мод.

Оптимізація систем мікрохвильової обробки матеріалів вимагає широкого використання чисельного моделювання. У випадку, коли відношення обсягу резонатора до куба довжини хвилі (ν / λ3 ) Не перевищує приблизно 103 (Що зазвичай справедливо для мікрохвильових систем з робочою частотою 2,45 ГГц), розподіл електромагнітного поля в резонаторі, в тому числі і при наявності в ньому навантаження, може бути розраховане методами кінцевих різниць [10]. Однак у застосуванні до систем міліметрового діапазону

(Г / λ[2] [3] [4] >10[5]) Методи кінцевих різниць вимагають надмірно великих обчислювальних ресурсів і часу обчислення. Для таких систем розроблені наближені методи чисельного моделювання, що використовують геометрооптіческій підхід [11, 12]. В даний час актуально чисельне моделювання всього процесу мікрохвильової обробки, включаючи розрахунок температурного розподілу в зразку і його ущільнення в результаті спікання.

Високотемпературна обробка твердих матеріалів зазвичай заснована на активації процесів масопереносу та їх використання для зміни будь-яких властивостей матеріалів. Массоперенос в твердій фазі має по Здебільшого диффузионную природу. Одним з найважливіших і в той же час досить простим механізмом масопереносу в кристалічних тілах є дифузія вакансій. Коефіцієнт дифузії вакансій пропорційний ймовірності перескоку атома в сусідній вакантний вузол кристалічної решітки:

»

де а – параметр решітки, υ0 – Частота коливань атомів, AF – висота потенційного бар’єра між рівноважними положеннями атома в решітці, до – постійна Больцмана. З рівняння (2) неважко бачити, що дифузія є термічно активуються процесом, т. е. вона стає істотною, тільки коли температура перевищить деяке критичне значення, яке визначається енергією активації.

Важливим високотемпературним процесом є спікання [13] – процес ущільнення скомпактірованних порошкових тіл, що відбувається при температурі нижче температури плавлення, шляхом акомодації форми частинок порошку. Основною рушійною силою процесу спікання є капілярні напруги, дія яких призводить до зменшення вільної енергії, пов’язаної з поверхнею. Матеріали, отримані шляхом спікання (Зокрема, керамічні матеріали), мають щільність, майже рівну щільності монокристалла відповідного речовини, і зазвичай мають високу твердість і механічною міцністю, які тим більше, чим менше розмір зерна. Останній необов’язково збігається з розміром частинок вихідного порошку, оскільки дифузійні процеси протягом спікання викликають рекрісталлізаціонний зростання зерна.

тому температури. Це характерно для багатостадійних термічно активуються процесів, в яких окремі стадії характеризуються різними значеннями енергії активації. Прикладом такого процесу є спікання кераміки. На різних стадіях спікання массоперенос визначається дифузійними процесами різної природи, а саме поверхневої, зерномежевої та об’ємної дифузією. Відомо [13], що придушення поверхневої дифузії на початковій стадії ущільнення позитивно впливає на результати спікання. Збільшення швидкості нагріву на початку ущільнення може уповільнити формування жорсткої структури шийок між зернами, яке відбувається за рахунок поверхневої дифузії, і зберегти досить високими лапласовского рушійні сили ущільнення. Підімому, високошвидкісний нагрів грає аналогічну роль в багатостадійних хімічних процесах, в яких при підвищенні температури здійснюється послідовність хімічних реакцій з різними значеннями енергії активації.

На проміжної і фінальної стадіях процесу спікання високі швидкості мікрохвильового нагріву допомагають подолати рекрісталлізаціонний зростання зерна і отримати керамічні матеріали з дрібнодисперсного мікроструктурою і високими механічними властивостями. Можливість здійснювати високошвидкісний нагрів за допомогою мікрохвиль має велике значення для спікання наноструктурних керамічних і композиційних матеріалів, де основною проблемою є рекрісталлізаціонний зростання зерна. З тих пір як в перших експериментах з високошвидкісного мікрохвильового спікання наноматеріалів була отримана кераміка з ТЮ2 з щільністю 90% і середнім розміром зерна менше 20 нм [7], в даній області проведені досить великі дослідження [6, 16].

Завдяки об’ємному поглинанню випромінювання мікрохвильовий нагрів є безінерційним, на відміну від традиційного нагрівання, де досяжна швидкість нагріву залежить від теплопровідності нагрівається матеріалу. Оскільки при мікрохвильовій обробці потужність джерел тепла визначається поглинанням випромінювання всередині речовини, нагрівання легко управляється зміною підводиться мікрохвильової потужності. Миттєве і безінерційною управління нагрівом є найважливішим чинником у процесах, що використовують екзотермічні хімічні реакції. Серед таких процесів можна відзначити карбонізацію вольфраму (W + С – »WC), що є частиною процесу спікання твердосплавних композитів WC – Зі [17], і азотування кремнію Si + N2 —>Si3N4 [18]. В останньому випадку швидкістю реакції можна керувати за допомогою зворотного зв’язку, що використовує дані про збільшення маси зразка в процесі азотування для зміни мікрохвильової потужності, що підводиться до реактора.

Як згадано вище, температурний розподіл в тілі, в якому відбувається поглинання мікрохвиль, відрізняється від такого при традиційному нагріванні. Фактично в кожному випадку застосування мікрохвильового нагріву для обробки матеріалів виникає питання, якою мірою переваги, що виникають за рахунок особливостей мікрохвильового нагріву, компенсують небажаний ефект – неоднорідний розподіл температури. Універсальної відповіді на це питання дати не можна; конкретне рішення слід шукати для кожного окремого додатка. По суті справи, дослідження доцільності застосування мікрохвиль для кожного процесу зводиться до пошуку такого компромісу. Мікрохвильовий енерговклад повинен бути достатньо великим, щоб зробити помітним прояв специфічних особливостей мікрохвильової обробки. У той же час одержуване розподіл температури має бути достатньо рівним, щоб забезпечити однорідне протікання процесу у всьому обсязі матеріалу, що, в свою чергу, призведе до однорідності його мікроструктури і функціональних властивостей.

Не слід думати, ніби розподіл температури, характерне для мікрохвильового нагріву, надає тільки негативний вплив на процес спікання керамічних матеріалів. Завдяки зменшенню температури від внутрішньої області керамічного зразка до його поверхні його пориста структура залишається відкритою аж до більш високого середнього значення щільності [4]. Цей ефект призводить до прискорення ущільнення при мікрохвильовому нагріванні і досягненню більш високих кінцевих щільності, що підтверджується багатьма порівняльними дослідженнями мікрохвильового і традиційного спікання. Є багато інших процесів, в яких розподіл температури, характерне для мікрохвильового нагріву, відіграє позитивну роль. Одним з таких процесів є синтез реакційно-спеченого нітриду кремнію (РСНК). Керамічні матеріали на основі РСНК є перспективними для високотемпературних застосувань (наприклад, в автомобільних двигунах), оскільки вони зберігають механічну міцність до більш високих температур, ніж інші керамічні матеріали. РСНК отримують шляхом азотування спресованих кремнієвих порошкових заготовок, яке здійснюється при нагріванні до температури реакції 1150-1450 ° С в атмосфері азоту. При мікрохвильовому нагріванні є тенденція до протікання реакції з більш високою швидкістю у внутрішній області зразка, ніж на його поверхні. В результаті полегшується дифузія азоту всередину зразка, оскільки фронт реакції азотування поширюється назовні і пориста структура залишається відкритою довше в порівнянні з випадком ізотермічного нагріву. Це дозволяє здійснювати азотування заготовок, що мають більш високу початкову щільність, що збільшує міцність і тріщиностійкість кінцевих виробів [19]. Подібну роль розподіл температури грає при мікрохвильовому спекании матеріалів для високотемпературних надпровідників YBCO, де присутність кисню в пористих заготовках із суміші оксидів необхідно для запобігання втрат кисню в процесі спікання [20].

Залежність виділяється мікрохвильової потужності від поглощательная властивостей матеріалів відкриває можливості для селективного нагріву, т. Е. Формування бажаного розподілу температури в неоднорідних матеріалах. При нагріванні композиційного матеріалу розподіл температури формується відповідно до поглощательная властивостями компонентів композиту і їх просторовим розподілом у зразку. У цій області одним з перспективних програм є обробка композиційних матеріалів на основі керамічних матриць, що містять включення металоорганічних прекурсорів [21].

Іншим напрямком розвитку методів, що використовують композиційну селективність мікрохвильового нагріву, є високотемпературний синтез (СВС). Обумовлене мікрохвильовим нагріванням розподіл температури з максимумом у внутрішній області зразка забезпечує ініціацію реакції, яка потім поширюється до поверхні. Більше того, селективність мікрохвильового нагріву дозволяє підтримувати поширення хімічної реакції завдяки селективного нагріванню або вихідних речовин, або продуктів реакції, що мають сильне мікрохвильове поглинання. Якщо продукт реакції слабо поглинає мікрохвильове випромінювання, спостерігається соконтролірующійся нагрів. Наприклад, нітрид кремнію, який формується в реакції синтезу, має слабке мікрохвильове поглинання. Тому на відміну від реакції СВС, проведеної при традиційному нагріванні, нітрид кремнію не нагрівається і не окислюється в ході реакції [22].

Перспективною сферою застосування методів мікрохвильової обробки є створення функціонально градієнтних матеріалів (ФГМ). Очікується, що ФГМ матимуть покращені експлуатаційні властивості в таких областях, як виробництво енергії, керамічні двигуни, газові турбіни, термоядерний синтез та ін. Для цих нових технологій часто потрібні властивості, недосяжні при застосуванні якого-небудь одного матеріалу. Основною ідеєю концепції ФГМ є комбінація різних матеріалів, об’єднуюча переваги кожного з них. Для високотемпературних додатків перспективні металокерамічні ФГМ. Одним з методів їх створення є спікання сумішей металевих і діелектричних порошків з просторово змінюються ставленням об’ємного вмісту металу і діелектрика. Цей підхід спрямований на зниження залишкових термопружних напруг, які не допускають безпосереднього нанесення керамічних покриттів на метали. В даний час дослідження в галузі застосування мікрохвильового нагріву для створення ФГМ знаходяться на ранній стадії розвитку. Продемонстрована можливість мікрохвильового спікання багатьох важливих для практики металокерамічних композицій, таких як А1203 – Сталь, А1203 – Mo, Zr02 – Ni80Cr20 [23]. Можливість цілеспрямованого використання селективного мікрохвильового поглинання для створення ФГМ залишається поки недослідженою.

Селективне поглинання мікрохвильового випромінювання використовується при з’єднанні керамічних матеріалів, починаючи з піонерської роботи [24], в якій два зразки з кераміки на основі оксиду алюмінію були з’єднані через прошарок з стеклообразного матеріалу. Застосування тонкого шару матеріалу, що володіє великими діелектричними втратами, для отримання з’єднання між слабопоглощающімі матеріалами набуло широкого поширення в сучасних дослідженнях. Використання такого прошарку полегшує нагрів і з’єднання, але обмежує експлуатаційні властивості виробу, оскільки при високих температурах відбувається розм’якшення стеклообразного матеріалу. Спроби ж безпосереднього з’єднання зразків з чистого оксиду алюмінію при використанні мікрохвильового випромінювання діапазону 2,45-6 ГГц не приносять успіху через неможливості досягнення температури, необхідної для з’єднання. У цьому зв’язку привабливим є використання для нагрівання випромінювання міліметрового діапазону, яке усуває необхідність у прошарку і дозволяє отримувати вироби для високотемпературних застосувань шляхом з’єднання.

Якщо для деякого матеріалу в деякому діапазоні частот глибина проникнення мікрохвильового випромінювання досить мала, виділення енергії мікрохвиль відбувається тільки в приповерхневому шарі матеріалу. Такий режим мікрохвильового нагріву може розглядатися як ще один метод поверхневої обробки матеріалів інтенсивними потоками енергії, який може доповнювати або заміщати такі широко розповсюджені в практиці методи, як обробка електронними та іонними пучками, плазмова та лазерна обробка. Мікрохвильова обробка поверхні найбільш доцільна в міліметровому діапазоні, для якого розроблені гіротронние джерела з потужністю в безперервному режимі порядку 10-30 кВт на частотах 24-83 ГГц [25]. При використанні квазіоптичних методів перетворення структури електромагнітного поля робочої моди гіротрона випромінювання може бути сформовано у вигляді сфокусованого хвильового пучка. Прості оцінки показують, що при фокусуванні випромінювання згаданих гіротронов в область з розмірами порядку довжини хвилі досягається інтенсивність порядку 2-105 Вт / см2.

Обробка випромінюванням міліметрового діапазону має багато спільного з методами обробки випромінюванням інфрачервоних лазерів. У той же час гіротронние системи мають ряд переваг в порівнянні з лазерними: велика вихідна потужність на один прилад, велика ефективність джерела випромінювання (зазвичай близько 0,4; більше 0,6 у гіротронов з рекуперацією енергії електронного пучка), істотно більш груба система передачі випромінювання, малі втрати випромінювання при передачі, можливість формування будь-якого бажаного розподілу інтенсивності в поперечному перерізі хвильового пучка.

Успішне застосування випромінювання міліметрового діапазону було продемонстровано [26] для таких процесів, як квазіадіабатіческій нагрів металевих сплавів, з’єднання керамічних високотемпературних надпровідних покриттів з металевими підкладками, створення полімерних покриттів на металі, з’єднання діелектричних матеріалів та ін.

2.                                                          Перспективи промислового освоєння

Мікрохвильова високотемпературна обробка знаходиться в основному в стадії лабораторних досліджень. Відомі лише кілька пілотних промислових проектів у цій галузі. Комерціалізація технологій мікрохвильовій обробки залежить від багатьох взаємопов’язаних факторів, розгляд яких багато в чому виходить за рамки цього огляду і може бути знайдено в [1, 27].

Методи, ефективність яких була продемонстрована в більш низькотемпературних процесах (в харчової, деревообробної, фармацевтичної промисловості і т. П.), Зазвичай не можуть бути безпосередньо перенесені в високотемпературну область. Незважаючи на те що лабораторні дослідження зазвичай демонструють значне скорочення тривалості процесів та споживання енергії, до теперішнього часу дуже деякі високотемпературні процеси затребувані промисловістю. Очевидно, даний факт підтверджує спостереження, зроблене більше десяти років тому на одному з перших симпозіумів з мікрохвильової обробці матеріалів: “У тих випадках, коли мікрохвильова енергія успішно застосовується для обробки матеріалів, капітальні витрати на обладнання рідко, а можливо і ніколи не окупаються економією енергії. Швидше, мікрохвильова енергія була використана тому, що ніяка інша форма енергії не призводила до створення такої ж доданої вартості “[28]. Відповідно, дослідження в даній області повинні бути спрямовані головним чином на вивчення фундаментальних фізичних особливостей мікрохвильових процесів і цілеспрямоване використання мікрохвильових ефектів для створення матеріалів з новими властивостями.

Вирішення багатьох проблем, пов’язаних з мікрохвильовим нагрівом, істотно полегшується при використанні випромінювання міліметрового діапазону, для використання якого в промислових цілях стандартом ISM відведена частота 24,125 ГГц. Більша поглинання енергії випромінювання міліметрового діапазону в багатьох матеріалах, що представляють практичний інтерес, більш висока однорідність розподілу поля в аплікатори навіть помірних розмірів, краща стійкість до ефекту ” тікання “температури роблять обробку випромінюванням міліметрового діапазону унікальним методом. На додаток до процесів, заснованим на об’ємному нагріванні, існують значні перспективи промислового використання сфокусованих пучків випромінювання міліметрового діапазону для поверхневої обробки матеріалів. Зокрема, цей метод має високий потенціал у галузі створення термобарьерних покриттів.

Деякі промислові та пілотні проекти в галузі мікрохвильової високотемпературної обробки матеріалів

Компанія або дослідницька група

Область діяльності

Мікрохвильове обладнання

ЕА Technology, Великобританія

Виробництво ряду керамічних виробів, 15 тонн на добу

Системи гібридного нагріву (газ + 415 МГц)

Sherritt Inc., Канада

Виробництво виробів з нітриду кремнію, 1 кг / год

2,45 ГГц / 5 кВт

Microwave Materials Technologies Inc., США

Різні керамічні вироби

2,45 ГГц

Universitat Stuttgart – Universitat Dortmund, Г ерманія

Керамічні вироби з нітриду кремнію для застосування в автомобільних двигунах

2,45 ГГц;

28 ГГц (Varian / СРГ)

Інститут прикладної фізики РАН, Росія

Різні керамічні матеріали

30 ГГц / 10 кВт, 2 установки (ІПФ / ‘Т ІКОМ “)

Forschungszentrum Karlsruhe, Г ерманія

Різні керамічні матеріали

30 ГГц / 10 кВт (ІПФ / ‘Тиком “)

National Industrial Research Institute Nagoya, Японія

Керамічні вироби з нітриду кремнію

28 ГГц, ~ 10 установок (Fuji Dempa)

Chinese Academy of Engineering Physics, Китай

Неорганічний синтез

30 ГГц / 10 кВт (ІПФ / ‘Тиком “)

Важливим для розвитку технологій мікрохвильової обробки є розширення спектру матеріалів і процесів. У той час як основні дослідження і розробки в даний час зосереджені в області діелектричних керамічних матеріалів і стекол, відомі експерименти по застосуванню мікрохвильових методів у високотемпературних процесах обробки напівпровідникових структур [29] і порошкових металів [30]. Пошук ніші для мікрохвильових методів обробки в цих високорозвинених галузях з жорсткою конкуренцією є надзвичайно важким завданням. Умовою впровадження мікрохвильових технологій може бути тільки радикальне поліпшення властивостей продукту, що підкреслює важливість проведення фундаментальних досліджень, спрямованих на пошук специфічних мікрохвильових ефектів в цих матеріалах.

Важлива роль як у дослідженнях, так і в розробці конкретних програм належить моделюванню мікрохвильових процесів. У той час як існує значний обсяг комерційно доступного програмного забезпечення для моделювання електромагнітних полів, далеко не завжди його можна використовувати спільно з програмами для моделювання переносу тепла. Крім того, незважаючи на значний прогрес, досягнутий в області моделювання мікрохвильових систем з робочою частотою 2,45 ГГц, моделювання обробки випромінюванням міліметрового діапазону в сверхмногомодових резонаторах буде ще довго представляти наукову проблему, навіть якщо потужність комп’ютерів буде зростати з сучасною швидкістю. Ще менш дослідженим є вплив мікрохвильового нагріву на еволюцію оброблюваних матеріалів (наприклад, на ущільнення і зростання зерна при спіканні). Все це означає, що розробка додатків повинна супроводжуватися розвитком відповідних моделей і методів моделювання, які виявляться незамінними при практичній реалізації технологій високотемпературної мікрохвильової обробки.

Таким чином, методи мікрохвильової високотемпературної обробки матеріалів мають значний потенціал для промислового застосування. Найбільш перспективними програмами є ті, які використовують специфічні особливості мікрохвильової обробки і призводять до створення матеріалів з новими або радикально покращеними властивостями. Найважливішою передумовою промислового освоєння мікрохвильової обробки є проведення фундаментальних і прикладних наукових досліджень високого рівня в галузі мікрохвильового впливу на матеріали.

Література

1.        Schiffmann R. F. Microwaves: Theory and Application in Materials Processing III (Ceramic Transactions 59) / Ed. D. Clark, et al (Westerville: The American Ceramic Society). 1995. P. 7-16.

2.        Varadan V. До., et al. Microwave Processing of Materials (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 124) / Ed. W. H. Sutton, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1988. P. 45-47.

3.        Kriegsmann G. A. H Appl. Phys. 1992. V. 71. 1960-1966.

4.        Janney M. A. and Kimrey H. D. Microwave Processing of Materials II (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 189 / Ed. W. B. Snyder, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1990. P. 215-227.

5.        Bykov Yu. V., et al. Microwave Processing of Materials II (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 189 ) / Ed. W. B. Snyder, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1990. P. 41-42.

6.        Link G., et al. Microwave Processing of Materials V (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 430 ) / Ed. M. F. Iskander, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1996. P. 157-162.

7.        Eastman J. A., et al. Microwave Processing of Materials II (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 189 ) / Ed. W. B. Snyder, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1990. P. 273-278.

8.        Bergman D. J., Stroud D. Solid State Physics: Advances in Research and Applications / Ed. H. Ehrenreich and D. Turnbull (New York: Academic Press). 1992. V. 46. P. 147-269.

9.        Bykov Yu. V., Rybakov K. /., Semenov V. E. H Phys. D: Applied Physics, 2001. V. 34. R55- R75.

10.     Clemens J. and Saltiel C. Int. // Heat Mass Transfer. 1996. V. 39. 1665-1675.

11.     Feher /., et al. Microwave Processing of Materials V (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. F. Iskander, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1996. V. 430. P. 363-368.

12.    Semenov V. E., et al. Proc. 7th Intern. Conf. on Microwave and High Frequency Heating / Ed. D. Sanchez- Hernandez, et al (Valencia: Servicio de Publicaciones UPV). 1999. P. 57-60.

13.    Kingery W. D., et al. Introduction to Ceramics (New York: Wiley). 1976.

14.    Patterson M. C. L., et al Microwave Processing of Materials III (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. A. Janney, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1992. V. 269. P. 257-266.

15.    Patterson M. C. L., et al. Ibid. P. 291-299.

16.    Bykov Yu., et al. Nano Structured Materials. 1999. V. 12. 115-118.

17.    Gerdes T., et al. Microwave Processing of Materials V (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. F. Iskander, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1996. V. 430. P. 175-180.

18.    Kiggans J. O., et al. Microwave Processing of Materials III (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. A. Janney, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1992. V. 269. P. 285-290.

19.    Thomas J. J., et al. Microwave Processing of Materials III (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. A. Janney, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1992. V. 269. P. 277-283.

20.    Binner J. G. P., et al. Microwave Processing of Materials III (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. A. Janney, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1992. V. 269. P. 357-362.

21.    Willert-Porada M. Microwave Processing of Materials IV (Materials Research Society Symp. Proc.) / Ed. M. F. Iskander, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1994. V. 347. P. 31-43.

22.    Paton В. E., et al. MRS Bulletin. 1993. V. XVIII, № 11. P. 58-63.

23.    Willert-Porada M. A., et al. Functionally Graded Materials 1996 / Ed. I. Shiota, et al (Elsevier Science В. V.). 1997. P. 349-354.

24.    Meek T. T. and Blake R. D. U.S. 1985. Patent № 4 529 857.

25.    Bykov Yu., et al. Microwaves: Theory and Application in Materials Processing III (Ceramic Transactions 59) / Ed. D. Clark, et al (Westerville: The American Ceramic Society). 1995. P. 133-140.

26.    Биков Ю. В. та dp. Високочастотний розряд в хвильових полях / Под ред. А. Г. Литвака. Горький: Інститут прикладної фізики. 1988. С. 265-289.

27.    Tinga W. R. Microwaves: Theory and Application in Materials Processing IV (Ceramic Transactions 80) / Ed. D. Clark, et al (Westerville: The American Ceramic Society). 1997. P. 715-725.

28.    Snyder W. B., et al. Microwave Processing of Materials II (Mat. Res. Soc. Symp. Proc. 189) / Ed. W. B. Snyder, et al (Pittsburgh: Materials Research Society). 1990. P. XI.

29.    Zhang S.-L., et al. Thin Solid Films. 1994. V. 246. 151-157.

Roy R, et al. Nature. 1999. V. 399. 668-670.

Джерело: ВАКУУМНА СВЧ ЕЛЕКТРОНІКА: Збірник оглядів. – Нижній Новгород: Інститут прикладної фізики РАН, 2002. – 160 с.